，在 dc中， u = u^s + u^i， lim|x|→∞|x|^(n1)/2·（u^s/|x| iku^s）.】

这是为赫姆霍兹方程，也是数学界常用于解决电磁场散射难题的工具之一。

通俗的来说，如果一个问题所涉及的是偏微分方程(pde)的反问题。

那么这类问题一般有以下形式：给定一个 pde以及方程解 u的一些信息(基于实际应用考虑，这些信息应较容易通过测量得到，比如边界值或无穷远处的渐近行为等等。

再以此反演出 pde中的一些未知信息，如系数、定义域，甚至模型本身。而就反散射问题而言，一般都会假设波是不可穿透散射体的，即散射波场仅存在于散射体外面。

但很显然，就这种带有‘局限性’的计算方法并不是徐川需要的。

对于电磁轨道炮来说，内部的磁场反射、衍生等各种问题可比这个复杂多了。

书房中，柔和的灯光照亮着稿纸，一边思索着，徐川一边在纸上写，一边自言自语道：

“.在散射体的边界d上给出合适的边界条件.如果散射体是声软的，可以考虑u|d = 0;而当散射体是声硬的(sound-hard)，我们有

uν|d =0。”

“但在此之上，还需要考虑所谓的阻抗边界条件，即（u/v+λu）·|d = 0，λ∈ c， imλ> 0”

“则散射场在无穷ν远处有如下渐近表示为：u^s(x)= e^ik|x|/|x^(n1)/2{u∞(x)+ o(1/|x|）.”

看着笔下的稿纸，徐川眼眸中流露出了一丝喜意。

以他的经验来说，在解决一个复杂的问题之前，找到这个复杂问题的入口是最有效最快捷的方法。

而只要找到了这个口子，那么至少他就能够看到接下来的路该怎么走了。

在电磁轨道炮的磁场数据难题上，他已经顺利的找到那根线头。

对于徐川来说，全身心的投入数学上的理论研究，还是一年前的事情了。

弱黎曼猜想证明后，他更多的工作是在主持航天领域和物理领域的研究。

不过对于他来说，沉浸式的进入数学研究工作，那熟悉的感觉却并不生疏。

尤其是在自己感兴趣的领域，每一份额外知识的获取，都像是一份多巴胺一样，带给他满足和快乐。

尤其是当他的注意力全都集中在那洁白稿纸上的黑色数学符号上时，仿佛整

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